|
|
ОглавлениеЛекция 1. Предмет гидравлики, краткая история её развития Лекция 2. Физические свойства жидкостей Лекция 6. Гидравлические сопротивления Лекция 7. Истечение жидкости из отверстий, насадков и из-под затворов Лекция 8. Гидравлический расчет простых трубопроводов Методические указания к практическим занятиям. Введение Раздел 1. Физические свойства жидкости Раздел 2. Гидростатическое давление Раздел 3. Сила гидростатического давления на плоские стенки и цилиндрические поверхности Раздел 4. Относительный покой жидкости Раздел 5. Уравнение неразрывности. Уравнение Д. Бернулли Раздел 6. Режимы движения жидкости Раздел 7. Гидравлические сопротивления Раздел 8. Истечение жидкости через отверстия и насадки Раздел 9. Основы теории подобия и моделирования 2. Гидростатическое давление жидкости 4. Поверхности равного давления и свободные поверхности 5. Уравнение бернулли для установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости 7. Потери энергии при движении жидкости. 8. Расходомеры переменного перепада давления 9. Истечение жидкости через отверстия и насадки Лабораторный практикум на портативных установках «Капелька». Введение Лабораторная работа № 1. Изучение основных физических свойств жидкости Лабораторная работа № 2. Изучение приборов для измерения давления Лабораторная работа № 3. Режимы движения жидкости Методические указания по выполнению самостоятельной работы. 1. Общие методические указания 2. Объем дисциплины и виды учебной программы 3. Методические указания к решению заданий 4. Перечень вопросов для итогового контроля 5. Задание к самостоятельной работе Контрольно-измерительные материалы. Тесты Для бесплатного чтения доступна только часть главы! Для чтения полной версии необходимо приобрести книгу3. ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТИ3.1. Основные теоретические положенияСвойство жидкости оказывать сопротивление сдвигу или скольжению соприкасающихся слоев называется вязкостью. Вязкость характеризует степень текучести жидкости, подвижности частиц. Согласно гипотезе И. Ньютона, высказанной в 1686 г., а затем экспериментально и теоретически обоснованной в 1883 г. профессором Н.П. Петровым, между смежными слоями жидкости, движущимися с различной скоростью, возникает сила внутреннего трения (3.1) где – динамический коэффициент вязкости; S – площадь соприкасающихся слоев жидкости; – градиент скорости, т.е. приращение скорости движения слоев в жидкости в направлении нормали n. Разделив обе части уравнения (3.1) на S, получим удельную силу трения или касательное напряжение (напряжение силы трения): (3.2) Единицей измерения динамической вязкости в системе СИ является Паскаль-секунда (Па·с = Н·с/м2). При выполнении технических расчетов обычно пользуются кинематическим коэффициентом вязкости v, представляющим отношение динамической вязкости к её плотности . (3.3) Единицей измерения кинематической вязкости в системе СИ является м2/с. Вязкость зависит от рода жидкости, её температуры и давления. Значения вязкости некоторых жидкостей приведены в табл. 3.1. С увеличением температуры вязкость капельных жидкостей и их смесей уменьшается, а газообразных – увеличивается. Зависимость вязкости от температуры для разных жидкостей различна и выразить её аналитически общим уравнением не представляется возможным. Для воды Пуазейль предложил эмпирическую формулу: (3.4) Таблица 3.1 Средние значения плотности и коэффициента кинематической вязкости некоторых жидкостей
Внимание! Авторские права на книгу "Гидравлика. Учебно-методический комплекс" (Зверева В.А., Земляная Н.В., Земляной В.В., Бочаров С.В., Якушкина О.И., Кучерова Л.В. и др.) охраняются законодательством! |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
, кг/м3
